间生效的曲率参数……”
没有刻意的让现场安静下来，当乔泽走到黑板上开始板书，嘴里开始介绍他最新的研究成果开始，嘈杂的现场便立刻安静了下来，所有人的目光都聚集在那块大屏幕上。
尤其是前排的那些大佬们……
在这一刻，有种大脑炸裂的感觉！
果然！
是新的数学！
当然这才显得合理。
因为任何已知的数学工具，一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了，根本不可能解决这个问题。
但超螺旋空间代数？
这个跨度是不是太大了？
“好了，理解了这些数学概念，现在我们就可以将杨-米尔斯方程进行变化了，就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单，原杨-米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下：
[d_\muf^{\muu}+\alphaabla_\mu(\betaf^{\muu})=j^u]。”
……
台下一众数学大牛们，呆呆的看着大屏幕上的推导过程。
其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。
唯一的问题是，绝大多数人已经过了学习的年纪，接受新知识的能力明显下降的厉害，台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法，不止是下笔飞快，能用一句话讲完的东西，他也懒得再多补充一句。
至于今天参会的诸多学生，大脑还很年轻，本该能跟上节奏，问题又在于知识储备严重不足。
虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域，但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。
如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解，同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。
尤其是关于超高维计算的部分，在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。
遗憾的是，乔泽或许是极为优秀的学者，但显然并不是一位称职的教授，他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。
“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式，首先是超螺旋导数的泰勒展开，我们假设(d)是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作，那么对于任意光滑函数(f)，超螺旋导数泰勒展开可以写为：
在这里(d^2)表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：
考虑超螺旋代数空间中的规范场(a^\mu)，其场强张量为(f^{\muu}=d^\mua^u-d^ua^\mu)。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：
这里，(f^{\muu}_0)是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋
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