射新的中子。

　　这些中子会随机向不同方向运动，再次进行撞击，如此反复

　　这么一轮又一轮的过程，必须要在数学上精确到每一轮过程中中子的运动状态。

　　用术语来描述就是这样的：

　　初始在堆内某一位置具有某一能量及某一运动方向的中子，稍晚些时候，将运动到堆内的另一位置以另一能量和另一运动方向出现。

　　这种运动轨迹用数学方程组表示，便是中子输运方程。

　　但问题是

　　链式反应后产生的中子能量分布很广，需要求解多群的玻尔兹曼方程，而且这玩意还没有解析解。

　　所以呢。

　　只能离散后再通过多种计算方法求数值解，核武器里面核燃料的形状也比较复杂，所以求解起来更加困难。

　　后世的计算机算力强，计算这个问题可以直接用蒙卡计算。

　　但眼下这个时代只能靠手解单群的中子输运方程，这就很麻烦了。

　　可你不解决这个问题又不行，因为没有具体单解的话，很多应用上的操作是无法进行的。

　　例如控制棒在哪里插？

　　高浓缩铀如何达到临界体积？

　　合适的燃料摆放方式是什么？

　　没有具体的数值，这些东西是搞不起来的。

　　因此当初在拿到洛斯阿拉莫斯国家实验室文件的时候，老郭是既悲痛又开心。

　　悲痛是因为这份文件的获取过程太过坎坷，不止一位同志战友牺牲在了护送途中。

　　开心则是因为有了这份文件，很多难点应该就可以顺利解决了。

　　但如今看来

　　这件事远远没有那么简单。

　　例如他手上的这份计算稿纸，这是一轮非常标准的的一般数值的计算过程。

　　也就是当粒子的平均自由程非常小时。

　　在扩散条件下通过光学厚胞腔...也就是原子弹应用过程中的一个模块的数值，来求解离散纵坐标。

　　其中输运方程的形式如下：

　　这里u=(x，t)，

　　其中时间变量：t≥0.，

　　空间变量：x=(x1，...，xn)∈rn。

　　龙套向量：b=(b1，...，bn)∈rn，这是一个固定的向量.。

　　接着在边界y:rnx{t=0}上，给定初值，g:rn→r。

　　观察上面这个方程，不难发现u沿某个特定方向的导数为0。

　　这时固定一个任意的点(x，t)，并定义z(s)=u(x+sb，t+s)，s∈r。

　　利用一开始的方程就可以得到一个表达式：

　　dz(s)ds=b??u(x+sb，t+s)+ut(x+sb，t+s)?1=0。

　　从这个表达式不难看出。

　　对每个点(x，t)，u在穿过(x，t)且方向是(b，1)的直线上是个常数，实际上就是它在t=0时刻的初值。

　　接着再加上一个扩散方程的增值项，很轻松就可以得到一个指数项是e的正数次的结

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